Зарегистрироваться
Календарь событий
Планы наблюдений
Все планы наблюденияПодробнее
Каталоги
Новые наблюдения
Дискуссии Гипотезы и идеи Преобразование координат и времени при движении по инерции относительно абсолютного космического пространства
Текст записи
Изменить

Преобразование координат и времени при движении по инерции относительно абсолютного космического пространства 

http://webfile.ru/account 

 

свойствам материальных частиц  А и В.  Их скорость равна v вдоль оси OZ абсолютной

системы отсчёта  (рис.1). Пусть частицы А и В могут  излучать в пространство сферические

волны. Эти волны  распространятся со скоростью света в вакууме.  Эти волны являются

переносчиками силового взаимодействия между частицами  А и В.  

Автор: Янбиков  Вильдян  Шавкятович  г. Волгоград

Доказательством существования мирового эфира в космическом  пространстве

может быть измерение скорости относительно космической пустоты.  

может быть измерение скорости относительно космической пустоты.  Приводится  
описание оптического  устройства с помощью которого предполагается измерить скорость 
и направление движения относительно космической пустоты.  Принцип действия 
оптического устройства основан на явлении  звёздной аберрации.
95.55.-n

Пусть в космическом пространстве введена система отсчёта xyzt. Она неподвижна

относительно абсолютного космического пространства . Такая система отсчёта называется

абсолютно неподвижной системой отсчёта.  Рассмотрим движение  одинаковых  по

свойствам материальных частиц  А и В.  Их скорость равна v вдоль оси OZ абсолютной

системы отсчёта  (рис.1). Пусть частицы А и В могут  излучать в пространство сферические

волны. Эти волны  распространятся со скоростью света в вакууме.  Эти волны являются

переносчиками силового взаимодействия между частицами  А и В.  


Пусть в космическом пространстве введена система отсчёта xyzt. Она неподвижна

относительно абсолютного космического пространства . Такая система отсчёта называется

абсолютно неподвижной системой отсчёта.  Рассмотрим движение  одинаковых  по

свойствам материальных частиц  А и В.  Их скорость равна v вдоль оси OZ абсолютной

системы отсчёта  (рис.1). Пусть частицы А и В могут  излучать в пространство сферические

волны. Эти волны  распространятся со скоростью света в вакууме.  Эти волны являются

переносчиками силового взаимодействия между частицами  А и В.  й 
системы отсчёта  (рис.1). Пусть частицы А и В могут  излучать в пространство сферические 
волны. Эти волны  распространятся со скоростью света в вакууме.  Эти волны являются 
переносчиками силового взаимодействия между частицами  А и В.  Линия соединяющая 
частицы А и В составляет  угол  α  с осью  OZ.  При этом  0 0   Обозначим   АВ= r0 ;   
AB’= r1;   A’B= r2;    AA’=BB’= vt1  Пусть в момент времени t = 0 в точке А происходит 
вспышка света.  Световой фронт начинает распространяться  со скоростью света в вакууме.  
Через время   t1 =  =    световой фронт достигнет частицы  В.  Частица В находится в этот момент в точке  B’.   с – скорость света в вакууме.  Из прямоугольного треугольника ACB’ 
следует равенство     AC2 + B’C002 = B’A2       or     r02  + (r0  + vt1)2 = c2t12                                                            
Квадратное уравнение относительно t1 будет иметь  вид                                                                        
(C002 – v2)t12 -2(vr0 )t1 – r02 = 0                                                                                                        Решение этого  уравнения    t1 =                                                                                                                                 
Световая волна достигшая частицы  В  воздействует на неё . Так  что в тот же момент 
времени в точке  B’ появляется вспышка света. Световой фронт начинает
распространяться в космическом пространстве. Изменим условие задачи. Пусть теперь в 
момент времени t = 0  вспышка света возникла в точке  В  (рис.1).  Введём новые 
обозначения  AA’=BB’= vt2 ;   r2=ct2 ;   BC= r0  ;  AC=A’C’= r0  ;  Через  время                        
t2 =   =   световой фронт  достигнет частицы А. Частица А в этот момент времени будет находиться в точке А’.  Из прямоугольного треугольника A’C’B  получается равенство 
(A’C’)2 +(C’B)2=(A’B)2          или        r02  2 + (r0  - vt2)2 = c2t22  
 Квадратное уравнение относительно t2  имеет вид  (C002- v2)t22+2(vr0 )t2 – r02 = 0                
Это уравнение имеет решение t2 =                                                          Достигнув частицы А находящейся в этот момент в точке A’.  Световой фронт воздействует 
на частицу  А .  Так что в этот же момент в точке A’ возникает вспышка света.  Световой 
фронт с центром в точке A’ начнёт распространяться в космическом пространстве.        
Между частицами А и В происходит обмен световыми фронтами. Если  частицы А и В 
покоятся относительно  эфира ( v = 0),  то период обмена  световыми фронтами будет 
равен   T0 =      Для движущихся относительно  эфира частиц период обмена световыми фронтами будет равен  T = t1 + t2 .       Или      T =                                  (1)             
Угол α принимает значения  в градусах    0 0 .  При    = 900  период обмена будет 
равен                                T =                                                                                          (1a)
 При α = 0 период обмена будет равен                     T =                                          (1b)
Определим скорость обменных процессов происходящих внутри элементарной частицы 
вдоль осей OX, OY, OZ  при её движении вдоль оси  OZ .  Периоды обмена вдоль осей OX и 
OY равны   Tx = Ty =       Вдоль оси  OZ период обмена равен     Tz =                       где T0  период обмена внутри элементарной частицы при v = 0 .  При любой скорости 
движения элементарной частицы вдоль оси OZ выполняется неравенство  Tz ≥ Tx  и  Tz ≥ Ty .  
Элементарная частица не может изменить своего состояния раньше чем окончится 
обменный процесс вдоль оси OZ .  Окончание обменных процессов вдоль осей  OX и OY 
не сможет изменить состояние  элементарной частицы. До тех пор пока не завершится 
обменный процесс вдоль оси OZ .  Замедление времени в движущейся вдоль оси OZ 
инерциальной системе отсчёта происходит по закону     t = t0                                    При этом t0 показание часов в неподвижной системе отсчёта.  
               Пусть частицы А и В находятся в соседних узлах кристаллической  решётки 
кристалла  движущегося со скоростью v вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта x y z t . 
Исследуем изменения размеров кристалла вдоль осей OX  и OY при его  движении со 
скоростью v вдоль оси OZ  абсолютной системы отсчёта. Предположим что  вдоль осей  
OX  и OY все  процессы внутри кристалла согласно  (1b)  замедляются в     раз.  При этом частота обменных процессов вдоль осей OX  и OY уменьшается в 
 раз.  Отсюда   ω = ω0   ;  при этом ω0  частота обменных  процессов при  v = 0            С учётом уменьшения частоты обменных процессов  вдоль осей 
OX  и OY. Получаем ослабление силы взаимодействия между  частицами А и В   в     раз.  Получаем силу взаимодействия между  частицами А и В  вдоль осей OX  и OY равную F = F0 
   .  При этом F0 есть сила взаимодействия между  частицами  А и В  при   v =0 ;                                                                                                                        
                                                              F = F0                                                             (2)
Пусть электрические заряды частиц  А и В  внутри кристалла равны q .  Расстояние  между 
ними  при v = 0 равно  R0 . Сила взаимодействия при v = 0   между частицами  А и В внутри 
кристалла равна F0 =   ;  при этом R02  есть расстояние между частицами А и В при v = 0 . 
Запишем условие равновесия внутри кристалла по направлению оси OX  при его 
движении вдоль оси OZ . Имеем      =       ;  где   R2  квадрат расстояния 
между  частицами А и В при  v > 0   Из условия равновесия внутри кристалла следует что 
расстояние между частицами А и В вдоль оси OX уменьшается  до величины                                 Rx =  R0      При движении кристалла вдоль оси  OZ  происходит сжатие кристалла вдоль осей  OX и OY  в     раз.  Размер движущегося кристалла вдоль осей OX и OY сокращается в     раз .                                                                                                      
                                                           Lx = L0                                                                   (3)                        При этом L0  есть  длина кристалла вдоль оси  OX  при v = 0  
            Определим поперечную массу частиц А и В при их движении вдоль оси  OZ  для 
случая  (fig.2).  Линия соединяющая частицы А и В параллельна оси OX .  Поперечная масса 
это  масса частицы измерена вдоль оси OX.  Сила гравитационного взаимодействия между 
движущимися частицами А и В вдоль оси OX равна     G   = G     ;                       где G - гравитационная постоянная;  M002 - квадрат массы частицы при v = 0 ;  M002  квадрат  
массы движущейся частицы;  R2 квадрат расстояния между  движущимися частицами  А и 
В.  Из последней формулы масса частицы А или В измеренная вдоль оси OX  (поперечная 
масса) будет определяться по формуле                                                        
                                                  m =                                                                        (4)
Пусть теперь частицы А и В находятся на оси OZ . И  движутся со скоростью v вдоль 
положительного её направления (рис.3). Вычислим период обмена световыми сигналами 
для этого случая. Введём обозначения АВ = A’B’ =  r0 ;   AA’ = BB’ ; . При v = 0 период 
обмена между частицами А и В равен T0 =   .  где r0 расстояние между частицами А и В при v = 0;  с- скорость света в вакууме.  Пусть в момент времени t = 0  частица А находится 
в точке А оси OZ. И в этот момент она излучила сферическую световую волну. Через время  
tB =      световой фронт достигнет частицы В. Которая в этот момент будет находиться в точке В’. И в тот же момент частица В из точки В’ излучила сферическую световую волну. 
Через время  tA =     световой фронт достигнет частицы А.  Период обмена световыми сигналами между частицами А и В  равен                                                  
                                                     T = tA + tB =                                                                           (5) Где Т0 =     период обмена при v = 0.  Определим силу взаимодействия между частицами 
А и В при их движении со скоростью v вдоль оси OZ .   Согласно (рис.3).  Отрезок                                                                    
АВ’= r0 + vtB =     ;   A’B = r0 – vtA =    .    Среднее расстояние  за период обмена 
между частицами А и В равно  АВ  =     =     .    Обозначим r  =         Увеличение расстояния между частицами А и В приводит к ослаблению силы взаимодействия между ними в    2   раз.   Уменьшение частоты обмена по закону    ω = ω0    приводит к ослаблению силы  взаимодействия 
между частицами А и В   в    раз.  С учётом этих  ослаблений сила 
взаимодействия между частицами А и В будет равна F = F0  3   .                  (6)
Пусть частицы А и В находятся в соседних узлах кристаллической решётки кристалла 
движущегося вдоль оси OZ  абсолютной системы отсчёта x y z t . Из условия  равновесия 
кристалла вдоль оси OZ  запишем равенство      =    3      Отсюда                             Rz = R0  3/2  ;       Тогда сжатие кристалла  вдоль оси  OZ  равно                                                                                                                                                                                                                                                                                 
                                                         Lz = L0  3/2                                                                (7) 
Зависимость продольной массы от скорости её движения вдоль оси  OZ найдётся из
равенства   G   = G    3                                                                                            
Отсюда                                                 mz =   3/2                                                                          (8)
Получим формулы преобразования координат и времени при переходе из абсолютной  
системы отсчёта в лабораторную систему  отсчёта. Лабораторная  система отсчёта  x’ y’ z’ t’  
движется со скоростью v вдоль оси OZ .  В лабораторной системе отсчёта координаты и 
время обозначаются  x’ y’ z’ t’.  Координаты и время в абсолютной системе  отсчёта 
обозначаются x y z t . Пусть в начальный момент времени t=0 начала координат и время 
обоих систем отсчёта совпадают (x’=x=y’=y=z’=z=0) и (t’=t).  Пусть в лабораторной системе 
отсчёта закреплён кристаллический стержень.  Один  конец  которого находится в точке 
z’=0 . Другой конец находится в точке  z’= L’  (рис.4).  Выразим координату  z’ и время  t’ 
переднего  конца стержня  z’= L’ через координату z и время t  абсолютной системы 
отсчёта. В момент времени t = t’=0 задний конец стержня находился в точке z = z’=0 . 
Через некоторое время t  передний конец стержня попадает в точку z  абсолютной 
системы отсчёта. Это соответствует координате z’ и времени t’ в лабораторной системе 
отсчёта. В лабораторной системе отсчёта стержень покоится. И задний его конец 
совпадает с началом координат z’=0.  Длина движущегося стержня в абсолютной системе 
отсчёта  L = z – vt .  Для получения преобразований координат и времени воспользуемся 
световыми  сигналами. Пусть в момент времени  t=t’=0 в начале системы отсчёта z = z’=0 
произошла вспышка света. Световой фронт начал распространяться со скоростью света в 
вакууме вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта. Через время  t’ по часам 
лабораторной системы отсчёта световой фронт достигнет переднего конца стержня  
(координата  z’ в лабораторной системе отсчёта).  Скорость света в лабораторной системе 
отсчёта вдоль оси  OZ будет  равна  сz’ =   .  Выразим эту скорость через скорость в абсолютной системе отсчёта (скорость света в вакууме).  Определим длину стержня в 
лабораторной системе отсчёта.  За время t =    по абсолютным часам световой фронт достигнет переднего края стержня. Задний конец стержня будет в этот момент отстоять от 
начала координат z = 0  на расстоянии   vt  =     .   Длина движущегося стержня в абсолютной системе отсчёта   L =z – vt = z (1-   ) .   Длина стержня в лабораторной системе отсчёта с учётом его сжатия вдоль оси oz равна  z’ = z (1-   )  3/2     или               z’ = (z -vt)  3/2    Сжатие движущегося кристалла вдоль осей OX и OY  равно                       
x’ = x     и   y’ = y           
Запишем преобразования координат и времени при переходе из одной системы отсчёта в другую
x’ = x     ;   y’ = y    ;    t’ =     ;       0 0  
z’ =  3/2  ;        или       z’ = (z -vt)  3/2                            (9)
x =     ;    y =     ;           t =     ;                    0 0  
z =    + vt   ;         или        z =        
 
Скорость света в лабораторной системе отсчёта при движении светового фронта в 
положительном направлении оси oz     c’z+=   =         или                                       c’z+ = с (1-   )                                                                                                    (10)
Определим скорость света в лабораторной системе отсчёта когда световая волна  
распространяется в отрицательном направлении оси OZ.  (против скорости v)  (рис.5).   
Пусть в момент времени t=t’=0 начала систем отсчёта совпадали z = z’= 0. В этот момент в 
передней части стержня с координатой z произошла вспышка света. Световой фронт 
начал распространяться в сторону начала координат z’=0.   Через время   t =     световой фронт достигнет заднего конца движущегося стержня.  Из последнего 
выражения получим  t =    . Перейдём в лабораторную систему отсчёта                                                                            
t’ =  t  =                                                                                                
В лабораторной системе отсчёта длина стержня  z’ = (z – vt) 3/2                   
Подставим вместо t его выражение   t =     получим    z’ =    3/2                         
Скорость света в лабораторной системе отсчёта   c’z- =     или                                                                                                                                                                                                                                                            
                                                   c’z- =   )                                                        (11)                                                                             
               Определим скорость распространения светового сигнала в лабораторной системе 
отсчёта вдоль осей O’X’ ; O’Y’ ; O’Z’. (рис.7).   Введём обозначения:   OA = R ; O’A = x’ ; R = x ; 
OO’= vt .  Пусть в начальный момент времени t = t’=0  начала систем отсчёта совпадали.  И 
в этот момент времени в началах систем отсчета  z = z’= 0 произошла вспышка света. 
Через некоторое время t световой фронт удалится на расстояние  R = ct от начала 
абсолютной системы отсчёта.  Определим скорость светового фронта по осям 
O’X’, O’Y’, O’Z’ лабораторной системы отсчёта.  При наблюдении из абсолютной системы 
отсчёта X,Y,Z.  Из прямоугольного треугольника OAO’. Получаем  O’A = x’= ct       Скорости светового сигнала вдоль осей  O’X’ и O’Y’ при наблюдении из абсолютной 
системы отсчёта будут  равны      cx =   = c       и    cy =    = c         Определим скорость фронта световой волны вдоль оси O’Z’ в абсолютной системе 
отсчёта.  O’z’= ct – vt = (c – v)t .  Скорость светового фронта вдоль оси O’Z’ при наблюдении из абсолютной системы отсчёта равна    cz  =     =  c – v  .   Перейдём в лабораторную систему отсчёта. В соответствии с преобразованиями  (9) в лабораторной системе отсчёта 
скорость светового фронта вдоль оси O’X’ или O’Y’ будет 
равна        c'x =    = c’y =   =     =  c                  (12)
Вдоль оси O’Z’ скорость светового фронта будет равна                                                                          
           c’z =   =     =  (c - v)                                          (13)
               Определим оптическую разность хода световых лучей в интерферометре 
Майкельсона-Морли.  Пусть интерферометр движется со скоростью v вдоль оси  OZ 
абсолютной системы отсчёта. Так что одно из его плеч совпадает с осью OZ. Второе плечо 
направлено вдоль оси OX  (рис.2).  Интерферометр неподвижен относительно  
лабораторной  системы отсчёта X’Y’Z’ движущейся со скоростью v вдоль оси OZ 
абсолютной системы отсчёта. Причём оси O’Z’ и O Z совпадают.  Пусть длина плеч 
неподвижного  относительно абсолютной системы отсчёта интерферометра равна  L .              
В лабораторной системе отсчёта длину плеча вдоль оси O’X’ обозначим L’x , длину плеча 
вдоль оси O’Y’ обозначим L’y .  Исходя из рис.2 можно записать   (L’x)2 = c2t2 – v2t2              
Отсюда   L’x = ct     ; В соответствии с формулами преобразования (9) можно записать L’x = L    ;  Отсюда L = ct .  На рис.2 за время t интерферометр сместился на расстояние 2vt в абсолютной системе отсчёта. За это же время по 
абсолютным часам световой сигнал преодолел расстояние 2ct. В абсолютной системе 
отсчёта получили равенство    L’x = ct     ;  Если интерферометр неподвижен, то выполняется равенство   L = ct.  Тогда можно принять, что величина  t     есть промежуток времени в лабораторной (движущейся) системе отсчёта, за который 
световые лучи пройдут расстояние от пластинки до зеркала. Обозначим этот промежуток времени как t’. Тогда получим t’ =  t    ;  В абсолютной системе отсчёта выполняется равенство   L’ = c’t = c t    ;  Подставим в последнее равенство              t =    и воспользуемся выражением для скорости в лабораторной системе отсчёта                            c’ = c    ;  Получим L’ = L   ;  
             Время прохождения светового сигнала от пластинки до зеркала и обратно до 
пластинки вдоль оси O’X’ в лабораторной системе отсчёта по лабораторным часам 
определится как   t’x     ;    В лабораторной системе отсчёта длина плеча равна   L’ = L    ;    Тогда в лабораторной системе отсчёта время распространения светового сигнала от пластинки до зеркала и обратно до пластинки 
вдоль оси O’X’ по лабораторным часам  равно      t’x =     =     ;                                   В лабораторной системе отсчёта время распространения светового  сигнала от пластинки 
до зеркала вдоль оси O’Z’ по лабораторным часам равно  t’z+ =   =    (1+  )                                   Время распространения световых лучей от зеркала до пластинки в отрицательном 
направлении оси O’Z’ по лабораторным часам  равно   t’z- =   =    (1-  )             Полное время распространения световых лучей вдоль оси O’Z’  в лабораторной системе 
отсчёта по лабораторным часам  t’z = t’z+ + t’z- =   .  Оптическая разность хода до поворота интерферометра  t’α=0 = t’z – t’x =   -    = 0 .  Оптическая разность хода после поворота интерферометра вместе с лабораторной системой отсчёта на 900 градусов 
относительно абсолютной системы отсчёта  будет определяться с учётом времён 
распространения  световых лучей в повёрнутой лабораторной системе отсчёта                             t’z =     =      ;                                                                
              t’x+ =    =    (1+  )  ;                       t’x- =    =    (1-  )   ;      
Полное время распространения световых лучей вдоль оси  O’Z’  в лабораторной системе 
отсчёта по лабораторным часам  t’x = t’x+ + t’x- =     Оптическая разность хода после поворота интерферометра на 900 равна  t’α=90 = t’x – t’z =    -    = 0 . Сдвиг разностей хода при повороте интерферометра на 900  равен Δt’ = t’α=0 – t’α=90 = 0 .  Отсюда следует вывод :  
Интерферометр Майкельсона - Морли в принципе не может быть использован для 
определения скорости движения относительно мирового эфира.  
               Рассмотрим ещё один опыт с интерферометром Майкельсона - Морли
Пусть интерферометр Майкельсона – Морли сбалансирован так, что его можно 
вращать с высокой скоростью вращения вокруг оси θ перпендикулярной плоскости, 
в которой находятся плечи интерферометра. Интерферометр состоит из двух труб 
расположенных  под углом 90 градусов  ( рис.1).  Ось вращения θ проходит через 
середину отрезка MN.  На рисунке  D – зеркало ;  MN – полупрозрачная пластинка ;               
S – экран; Е – источник излучения (лазер). Интерферометр неподвижен относительно 
лабораторной системы отсчёта. Лабораторная система отсчёта движется со скоростью v 
вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта. Предполагается, что перед началом вращения 
частота вращения ω вокруг оси θ равна нулю. В начале  вращения интерферометра вокруг 
оси θ, интерференционная картина начнёт смещаться от начального положения 
интерференционной картины при котором ω = 0. Смещение интерференционной картины 
обусловлено инерцией атомов  материала из которого изготовлены трубы 
интерферометра. Иными словами плечи интерферометра не будут успевать сокращаться 
и восстанавливаться за вращением интерферометра из-за инерции атомов материала 
труб. Происходит разбалансировка разности оптических ходов световых сигналов.                
При увеличении частоты вращения ω смещение интерференционной картины будет  
увеличиваться. Сдвиг интерференционной картины при определённой частоте вращения 
ω  будет наибольшим в том случае, когда ось вращения θ перпендикулярна вектору 
скорости  движения Земли относительно космического эфира. Получим качественную 
оценку оптической разности хода световых лучей во вращающемся интерферометре 
Майкельсона – Морли.  Пусть длины плеч неподвижного относительно абсолютной 
системы отсчёта интерферометра равны L . При вращении движущегося интерферометра 
в лабораторной системе отсчёта, длина плеча вдоль оси O’X’ с учётом инерции атомов будет равна  L’ix  = L   - li ;  где  li  слагаемое учитывающее инерцию атомов. Длина плеча вдоль оси O’Z’ будет равна  L’iz = L  3/2   + li ;  Время прохождения 
светового сигнала от пластинки до зеркала и обратно до пластинки вдоль оси O’X’ в 
лабораторной системе отсчёта по лабораторным часам будет равно  
                                    t’x =    =     ;   
Время прохождения светового сигнала от пластинки до зеркала и вдоль оси O’Z’ в 
лабораторной системе отсчёта по лабораторным часам будет равно  
                             t’z+ =    =     ;
Время распространения светового сигнала от зеркала до пластинки в отрицательном 
направлении вдоль оси O’Z’ в лабораторной системе отсчёта по лабораторным часам 
будет равно 
                              t’z- =      =        ;
Полное время распространения световых лучей вдоль оси O’Z’ в лабораторной системе 
отсчёта     t’z = t’z+ + t’z- =          Оптическая разность хода при вращении интерферометра будет равна                                                                                                                                                                                                                     Δt’ = t’z -  t’x =      ;  При v = 0   получаем  Δt’ =        0               С увеличением v величина  Δt’ увеличивается. Смещение интерференционной картины на 
экране  интерферометра, при его вращении, будет подтверждением  Лорентц – 
сокращения плеч интерферометра. Но это теоретические предсказания. Как всё это будет 
на практике, может показать только эксперимент. 
             Рассмотрим отклонение светового луча вдоль оси OZ , излучаемого  движущимся 
источником света при распространении луча света вдоль оси OX  (рис.6).  Источник 
излучения находится в начале лабораторной системы отсчёта. Пусть при t = t’= 0  начала 
систем отсчёта совпадали z’=z= 0 . Источник излучения при t = t’= 0  находился в начале  
систем отсчёта.  В этот момент времени в лабораторной системе отсчёта началось 
излучение тонкого луча света вдоль оси O’X’.  За время t   передний фронт светового 
луча пройдёт расстояние  x = ct  вдоль оси OX  абсолютной системы отсчёта.        
В лабораторной системе отсчёта длине отрезка x = ct  будет соответствовать отрезок               
x’ =  x    .     За это время t    лабораторная система отсчёта сместится на расстояние  vt  вдоль оси OZ . Этому расстоянию в лабораторной системе отсчёта 
соответствует расстояние.              α’  =     =  vt’                                                                                            В лабораторной системе отсчёта время t’ определится как     t’ =                                  Тогда      α’ =    .  Отсюда   v =      Расстояние от переднего фронта луча света до оси  O’X’  лабораторной системы отсчёта определяется из последней формулы    α’ =    .                    с – скорость света в вакууме.                                                                                                                       
                Для дальнейшего оценим скорость распространения переднего фронта 
электромагнитной волны в момент её излучения.  Рассмотрим излучение кванта энергии 
атомом водорода. Пусть в момент излучения энергия кванта  ε = hν.  Из соотношения 
неопределённостей  Δx Δp ≥h  возьмём минимальное значение Δx Δp = h.  Размер атома 
водорода равен около  10 -10 м.  В начальный момент излучения вся энергия фотона 
локализована внутри сферы диаметром 10 -10 м. Тогда Δx = 10 -10 м. Скорость расплывания 
электромагнитной  волны       .    m – эквивалентная масса фотона. Подстановка   в соотношение неопределённостей приводит к выражению  10 -10   = h .  Эквивалентная масса   m =        где  h – постоянная Планка;   c- скорость света в вакууме;   λ – длина электромагнитной волны.  Минимальная скорость переднего фронта  электромагнитной  
волны в начале  испускания атомом  фотона равна    =10 10  λ c  м/с .  Для оптического  
диапазона  λ = 0.63*10 – 6 м.  Для скорости переднего фронта электромагнитной волны.   
При    λ = 0.63*10 – 6 м  получаем значение   ≥ 2*1012 м/с.  Высокая скорость                            
(  ≥ 2*1012 м/с)  переднего фронта  электромагнитной волны в начальный момент 
излучения кванта  энергии  при подстановке её в формулу  α’ =    вместо значения  с  приводит к очень малому отклонению переднего фронта луча от оси O’X’  (fig.6).  В 
начальный момент  излучения кванта  энергии  возможно работает  формула  α’ =   Передний фронт световой волны от излучения ближайших к Земле звёзд уже не имеет 
такой высокой скорости.  Она равна скорости света в вакууме. Это подтверждается 
явлением звёздной аберрации.  















































    
     



             

          

     
                                   

            













         

                                                                 
 





















             В заключение рассмотрим оптическое устройство позволяющее измерять 
скорость и направление движения лабораторной системы отсчёта относительно 
космического  эфира (абсолютного космического пространства).  
          Для начала оценим скорость распространения переднего фронта электромагнитной 
волны в момент её излучения при переходе атома из возбуждённого  состояния в 
основное.  Рассмотрим излучение кванта энергии атомом водорода. Пусть в момент 
излучения энергия кванта  ε = hν.  Из соотношения неопределённостей  Гейзенберга        
Δx Δp ≥h  возьмём минимальное значение Δx Δp = h.  Размер атома водорода равен около  
10 -10 м.  В начальный момент излучения вся энергия фотона локализована внутри сферы 
диаметром 10 -10 м.  Тогда Δx = 10 -10 м.  Скорость расплывания электромагнитной  волны   
        где m – эквивалентная масса фотона.  Подстановка   в соотношение неопределённостей приводит к выражению  10 -10   = h . Эквивалентная масса   m =        где  h – постоянная Планка;   c- скорость света в вакууме;   λ – длина электромагнитной 
волны.  Минимальная скорость переднего фронта  электромагнитной  волны в начале 
испускания атомом  фотона равна    =10 10  λ c  м/с .  Для оптического  диапазона                   
λ = 0.63*10 – 6 м.  Для скорости переднего фронта электромагнитной волны  при                     
λ = 0.63*10 – 6 м  получаем значение   ≥ 2*1012 м/с.  Высокая скорость  (  ≥ 2*1012 м/с)  
переднего фронта  электромагнитной волны  в начальный момент излучения кванта  
энергии  приводит к очень малому отклонению α. Передний фронт от излучения 
ближайшей к  Земле звёзде  уже не имеет такой высокой скорости.  Она равна скорости 
света в вакууме. Это подтверждается явлением звёздной аберрации.  
               Оптическое  устройство состоит из цилиндрической трубы диаметром около 
100мм. и длиной (5-10)м.  (рис.1, рис.2, рис.3)  на одном конце которой закреплён 
источник излучения с тонким световым лучом, а другой конец трубы закрыт бумажным 
экраном (лист A4).  Основания трубы перпендикулярны оси цилиндра  SD.  На оси 
цилиндра SD на шаровой опоре в сечении одного из оснований трубы крепится конец  
светопроводящего  кабеля,  по которому подаётся световой луч вдоль оси цилиндра SD. 
Бумажный экран MN  перпендикулярен оси цилиндра SD.  Наблюдение за экраном 
ведётся с внешней стороны  экрана.  Диаметр трубы должен быть таким,  чтобы луч света 
не попадал  на боковые стенки  трубы.  Ось трубы  может изменять ориентацию в 
пространстве  в пределах телесного угла 4π.                                                                                                                                                                               
            Теоретически принцип действия оптического устройства описывается следующим 
образом:  При произвольной  ориентации оси трубы SD в  космосе  луч от источника 
излучения  направляется вдоль оси SD в точку D. После этого конец светопроводящего  
кабеля закрепляется на шаровой опоре. Затем начинается изменение  ориентации  оси 
трубы в пространстве.  Так  чтобы  она  принимала все  возможные направления  внутри 
телесного угла 4π.  Находится такое  положение оси трубы, при котором луч оставляет на 
экране светящийся след  максимально удалённый от точки D.  Отмечается это 
максимальное удаление  точкой A1 (рис.1).   На экране проводится прямая линия  А1D. 
Затем начинается вращение оси трубы вокруг оси перпендикулярной плоскости 
треугольника SDA1  (рис.1). При этом светящийся след от луча перемещается из точки A1 
вдоль прямой А1D в сторону точки D.  Пройдя точку  D,  светящийся след удаляется от неё 
на максимальное расстояние  вдоль прямой  А1D.  Это максимальное  удаление от точки D 
отмечается на экране точкой A2 (рис.2).  Обозначим   α1 = A1D   и  α2 = A2D.  Половина 
отрезка A1A2 определится по формуле  α =   (α1 + α2) .  Обозначим середину отрезка A1A2 на экране точкой D0 ( рис.3 ). При совпадении  светящегося следа  на экране с точкой D0 .  
Направление луча SD0  будет  совпадать с направлением скорости движения относительно 
космического  эфира ( рис.3 ).  При совпадении светящегося следа с одной из точек A1 или 
A2  лучи света  SA1 или  SA2  будут перпендикулярны скорости движения относительно 
космического  эфира ( рис.1, рис.2 ).  Скорость движения относительно  космического  
эфира  определяется по формуле:   V =      где   α =   (α1 + α2) ;    b = SD ;   с – скорость света в вакууме.  На  рис.1, рис.2, рис.3    вектор V  указывает направление движения 
относительно  космического  эфира.  Для планеты  Земля эта скорость предположительно 
равна приблизительно  400 км/с.  Стрелки указывают направление  распространения  
фотона.  
                  На практике эксперимент проводится следующим образом:                                                 
Ось трубы на время проведения эксперимента должна быть параллельна поверхности 
Земли, а также должна быть возможность вращения трубы вокруг своей оси. При 
произвольном  положении трубы в плоскости поверхности Земли.  При включённом 
источнике  излучения.  На бумажном экране будет высвечиваться  след от луча в виде 
светящегося пятна.  Иголкой прокалывается бумага в центре светящегося пятна. Затем 
начинается поворот  трубы на 360 градусов  вокруг своей оси. При этом иголочный прокол 
должен отделиться от светящегося пятна, описать окружность диаметром d1 и вернуться  
в центр светящегося пятна.  Измеряется диаметр окружности d1. Назовём  эти операции    
с трубой  (шаг 1.).  Повернём ось трубы в плоскости поверхности Земли на 10 градусов 
вокруг оси перпендикулярной поверхности Земли и произведём ту же операцию с трубой 
(шаг 2.). Получим d2. Поворачивая ось трубы на 10 градусов вокруг оси перпендикулярной 
поверхности Земли до 360 градусов и производя те же операции с трубой, получим 
последовательность диаметров d1 , d2 , d3 , d4 . . . . окружностей иголочных проколов.  
При вращении трубы в плоскости поверхности Земли  в какой то момент  ось трубы 
окажется перпендикулярной вектору скорости движения  Земли  относительно 
космического эфира. В этот же момент какой то из диаметров dn   будет равен dn = dmax.
Из этой последовательности диаметров d1 , d2 , d3 , d4 . . . .следует  выбрать максимальный 
диаметр  dmax..  Скорость движения относительно космического  эфира  определится из 
формулы:   V =         где   α = dmax ;     b - длина трубы ;    с – скорость света в вакууме.   Из формулы   V =     следует  что при   скорости движения Земли относительно космического эфира  около 400км/с,  при длине трубы  5м,  диаметр окружности 
иголочного прокола будет  равен  dmax = 12 мм.  Эту величину легко измерить.                                                          
            Необходимо отметить, что источник излучения (лазер) должен подавать световой 
поток к основанию трубы (точка S)  через  достаточно длинный светопроводящий кабель 
(сотни  метров).  При прохождении светового  потока от лазера до входа в трубу через 
светопроводящий кабель передний фронт световой волны подтягивается к заднему 
фронту и начинает двигаться со скоростью света в вакууме.                                                                       
               Существование эфира  в космосе можно проверить при вращении Земли вокруг 
своей оси. На ровной поверхности  Земли закрепляется источник излучения (лазер).  На 
расстоянии  (50-100) м  закрепляется экран.  Луч лазера направляется на экран.  
Отмечается положение светящегося пятна на экране. Смещение светящегося пятна на 
экране в течение 12 часов и будет подтверждением существования эфира  в космосе.  
Следует несколько раз повторить опыт при разных направлениях луча  на поверхности 
Земли.  При разных  направлениях  луча смещение светящегося пятна  может быть 
большим или меньшим. Оно зависит от угла  между направлением луча и вектором 
скорости движения  Земли относительно космического эфира.
             Для получения положительных результатов в эксперименте с трубой возможно 
применение  лазера на свободных  электронах  в рентгеновском  диапазоне.  
Возможно,  следует  применить источник  излучения, испускающий пучок  атомов  
нейтрального водорода H0. Вместо лазерного источника излучения можно  использовать 
внеземной источник излучения (Солнце или ближайшие яркие звёзды) .  Телескоп  
направляется на удалённый источник  света  (на Солнце или на яркую звезду).  На выходе 
из телескопа по светопроводящему кабелю тонкий луч света подается в  оптическое 
устройство  и  направляется вдоль оси  SD  (рис.4).                                                                              
             Для определения скорости распространения переднего фронта световой волны в 
момент её излучения  следует расположить трубу оптического устройства так чтобы ось 
трубы была перпендикулярна скорости движения Земли относительно  мирового эфира.  
Направить телескоп на ближайшую яркую звезду  рис.3.  На экране измеряется 
отклонение  α =  αmax = dmax (как при вращении трубы в плоскости поверхности Земли).  
Зная  αmax   вычисляется скорость по формуле  V =      где   α = dmax ;   b - длина трубы ;    с – скорость света в вакууме.   Обозначим эту скорость как  Vmax .  Начинаем направлять 
телескоп на более близкие источники света.  (на Солнце, на  планеты солнечной системы, 
на Луну и на земные источники света). При этом ось трубы должна быть перпендикулярна 
вектору скорости  движения Земли относительно  космического эфира.  По точкам 
строится график зависимости отклонения  α  от расстояния до источника света R  (рис.8) .  
При некотором  α = αmin = dmin  отклонение α  настолько мало, что его уже невозможно 
измерить. Интерполируем график до пересечения с осью оα.  Измеряем α0 (значение α 
при R = 0).  Подставляем α0 в формулу  V =      находим  скорость распространения переднего фронта световой волны в момент её излучения.   
 
                

                
       








 
 

Комментарии: 0
На данный момент еще нет комментариев

Обзоры

VitalSkyWatcher N 200/1000 PDS Explorer BD OTA 

26 октября 2016 в 13:09

Алексей В. КочетовDeepSky UHC 

5 декабря 2016 в 10:41

Алексей В. КочетовDeepSky OIII 

25 октября 2016 в 21:24

Алексей В. КочетовЛЗОС ЗМ-5А 

21 апреля 2016 в 22:14

Все обзоры
Карты
Комментарии